高温超导
 | 此条目需要扩充。 (2015年11月15日) |
高温超导（英语：High-temperature superconductivity，High Tc）是一种物理现象，指一些具有较其他超导物质相对较高的临界温度的物质在液态氮的环境下产生的超导现象。
性质
[编辑]高温超导体（High-temperature superconductors）是超导物质中的一种族类，具有一般的结构特征以及相对上适度间隔的铜氧化物平面。它们也被称作铜氧化物超导体。此族类中一些化合物中，超导性出现的临界温度是已知超导体中最高的。
不同铜氧化物在常态（以及超导态）性质之间具有共同的特征；这些性质中，许多无法以金属的传统理论来解释。铜氧化物的一致性理论至今尚不存在，这项问题是未知的领域，触发了许多实验方面与理论方面的研究工作；使得搞懂这个现象背后的物理学原理，反而远超过开发出室温超导体这项目标。
历史
[编辑]
铜氧化物超导体在实验上是由卡尔·米勒及约翰内斯·贝德诺尔茨首度发现，不久两人的研究成果即受到1987年诺贝尔物理学奖的肯定。
1987年，来自台湾的美国物理学家吴茂昆和朱经武在钇钡铜氧系材料上把临界超导温度提高到90K以上，液氮的“温度壁垒”（77K）也被突破了。根据权威的科学引文索引数据库Web of Science，由吴茂昆为第一作者（共同作者包括休士顿大学朱经武）的论文"Superconductivity at 93 K in a new mixed-phase Y-Ba-Cu-O compound system at ambient pressure （页面存档备份，存于互联网档案馆）"自1987年3月于美国物理学会期刊《物理评论快报》发表以来，截至2018年已获期刊论文引用超过五千多次，这篇史上第一次超越液态氮沸点“温度壁垒”（77K, 绝对零度以上）而将超导温度从30K提升到90K（摄氏零下183度）以上的研究突破自1911年后七十多年的物理学研究瓶颈，为临界温度高于77K的材料称为高温超导体下了定义，不但于当年获瞩目，也被指为超导体领域30年来最重要的先驱之一，吴茂昆团队的发现对尔后超导体的科学与商业应用颇具影响。[1][2][3][4][5][6][7][8]1987年底，铊－钡－钙－铜－氧系材料又把临界超导温度的记录提高到125K。从1986年－1987年的短短一年多的时间里，临界超导温度提高了近100K。
2015年，物理学者发现，硫化氢在极度高压的环境下(至少150GPa，也就是约150万标准大气压)，约于温度203K （-70 °C）时会发生超导相变[9]。
2018年，德国化学家发现十氢化镧在压力170GPa，温度250K（-23℃） 下有超导性出现[10]。
2020年，罗切斯特大学的朗加·迪亚斯（Ranga Dias）团队合成了含碳硫化氢系统（carbonaceous sulfur hydride），在267±10GPa的压力下，最大临界温度达到287.7±1.2K（约15℃），使得超导临界温度首次达到室温，但2022年遭遇期刊撤稿。[11]。2023年，该团队宣称在一种由氢、氮、镥组成的材料中实现了室温超导，且压力相对较低，约10kbar（约大气压力的 10000 倍），远低于在室温工作的超导通常所需要的数百万个大气压[12]。
可能的理论模型
[编辑]高温超导和非常规超导有两种具有代表性的理论。首先，弱耦合理论表明超导性源于掺杂系统中的反铁磁自旋涨落[13]。根据这个理论，铜酸盐高温超导的配对波函数应该具有 dx2-y2 对称性。因此，确定配对波函数是否具有 d 波对称性对于测试自旋波动机制至关重要。也就是说，如果高温超导 阶参数（配对波函数）不具有 d 波对称性，则可以排除与自旋涨落相关的配对机制。 （铁基超导体也有类似的论证，但不同的材料特性允许不同的配对对称性。） 其次，存在层间耦合模型，根据该模型，层状结构由 BCS 型（s 波对称）超导体组成可以自行增强超导性。 [14]通过在每层之间引入额外的隧道相互作用，该模型成功地解释了阶参数的各向异性对称性以及 高温超导的出现。因此，为了解决这个悬而未决的问题，进行了大量的实验，如光电子能谱、核磁共振、比热测量等。 迄今为止的结果是模棱两可的，一些报道支持 高温超导的 d 对称性，而另一些报道支持 s对称。这种浑浊的情况可能源于实验证据的间接性质，以及样品质量、杂质散射、孪晶等实验问题。 这个总结做了一个隐含的假设：超导特性可以通过平均场理论来处理。它也没有提到除了超导间隙之外，还有第二个间隙，伪间隙。铜酸盐层是绝缘的，超导体掺杂了层间杂质，使它们成为金属。可以通过改变掺杂剂浓度来最大化超导转变温度。最简单的例子是 La2CuO4，它由交替的 CuO2 和 LaO 层组成，纯时绝缘。当 8% 的 La 被 Sr 取代时，后者充当掺杂剂，为 CuO2 层提供空穴，并使样品具有金属性。 Sr 杂质还充当电子桥，实现层间耦合。从这张图片出发，一些理论认为基本的配对相互作用仍然是与声子的相互作用，就像在具有库珀对的传统超导体中一样。虽然未掺杂的材料是反铁磁性的，但即使是百分之几的杂质掺杂剂也会在 CuO2 平面中引入较小的赝隙，这也是由声子引起的。间隙随着电荷载流子的增加而减小，并且当它接近超导间隙时，后者达到最大值。然后认为高转变温度的原因是由于载流子的渗透行为 - 载流子遵循锯齿形渗透路径，主要在 CuO2 平面的金属域中，直到被电荷密度波畴壁阻挡，在那里它们使用掺杂剂桥跨越到相邻 CuO2 平面的金属域。当主晶格具有弱键弯曲力时达到转变温度最大值，这会在层间掺杂剂处产生强电子 - 声子相互作用。 [15]
YBCO 中的 D 对称性
[编辑]提出了基于 YBa2Cu3O7 (YBCO) 三晶环通量量化的实验，以测试高温超导中有序参数的对称性。当库珀对穿过约瑟夫森结或薄弱环节时，最好在结界面处探测顺序参数的对称性。 [16]预计半整数通量，即自发磁化只能发生在 d 个对称超导体的结上。但是，即使结实验是确定高温超导阶参数对称性的最强方法，结果也很模糊。 J. R. Kirtley 和 C. C. Tsuei 认为模棱两可的结果来自高温超导内部的缺陷，因此他们设计了一个同时考虑清洁极限（无缺陷）和脏极限（最大缺陷）的实验。 [17]在实验中，在 YBCO 中清楚地观察到自发磁化，这支持了 YBCO 中有序参数的 d 对称性。但是，由于 YBCO 是正交的，它可能固有地混合了 s 对称性。因此，通过进一步调整他们的技术，他们发现 YBCO 中存在约 3% 的 s 对称性混合物。 [18]]此外，他们发现在四方 Tl2Ba2CuO6 中存在纯 dx2-y2 阶参数对称性。 [19]
自旋波动机制
[编辑]尽管这些年来，高温超导的机制仍然存在很大争议，主要是由于缺乏对这种强相互作用电子系统的精确理论计算。然而，大多数严格的理论计算，包括现象学和图解方法，都将磁涨落作为这些系统的配对机制。定性解释如下：
在超导体中，电子流不能分解为单个电子，而是由许多束缚电子对组成，称为库珀对。在传统的超导体中，当一个电子穿过材料使周围的晶格扭曲时，就会形成这些电子对，从而吸引另一个电子并形成束缚对。这有时被称为“水床”效应。每个库珀对都需要一定的最小能量才能被置换，如果晶格中的热波动小于这个能量，则该对可以在不耗散能量的情况下流动。电子无阻力流动的这种能力导致了超导性。
在高 Tc 超导体中，其机制与传统超导体极为相似，不同之处在于，在这种情况下，声子实际上不起作用，它们的作用被自旋密度波取代。正如所有已知的常规超导体都是强声子系统一样，所有已知的高 Tc 超导体都是强自旋密度波系统，位于磁跃迁附近，例如反铁磁体。当电子在高 Tc 超导体中移动时，它的自旋会在其周围产生自旋密度波。这种自旋密度波反过来导致附近的电子落入由第一个电子产生的自旋凹陷（再次水床效应）。因此，再次形成了 Cooper 对。当系统温度降低时，会产生更多的自旋密度波和库珀对，最终导致超导。请注意，在高 Tc 系统中，由于库仑相互作用，这些系统是磁性系统，因此电子之间存在强大的库仑排斥。这种库仑排斥阻止了库珀对在同一晶格位点上的配对。结果，电子的配对发生在邻近的晶格位置。这就是所谓的 d 波配对，其中配对状态在原点有一个节点（零）。
例子
[编辑]高温超导铜氧化物超导体包括YBCO（钇-钡-铜-氧化合物）等，都是著名的突破液氮的“温度壁垒”（77K）的材料。
| 温度 （开尔文） |
材料 | 超导体种类 |
|---|---|---|
| 300 | 常温（27℃/80.6℉） | |
| 278 | H2S·CH4（含碳硫化氢系统，267±10 GPa高压)[11] | 含碳硫化氢系统 |
| 250 | LaH10（十氢化镧，170 GPa高压)[10] | 氢基 |
| 203 | H2S (150 GPa高压)[9] | |
| 195 | 干冰的升华点 | |
| 138 | Hg 12Tl 3Ba 30Ca 30Cu 45O 127 |
铜氧化物 |
| 110 | Bi 2Sr 2Ca 2Cu 3O 10（BSCCO） | |
| 92 | YBa 2Cu 3O 7（YBCO） | |
| 77 | 液态氮的沸点 | |
| 43 | SmFeAs(O,F) | 铁基 |
| 41 | CeFeAs(O,F) | |
| 26 | LaFeAs(O,F) | |
| 20 | 液态氢的沸点 | |
| 18 | Nb 3Sn |
金属低温 |
| 10 | NbTi | |
| 4.2 | Hg（汞） | |
| 1.7 | C（以1.1度的偏转夹角相叠的两层石墨烯） | 石墨烯超导 |
参见
[编辑]参考资料
[编辑]- ^ IN THE TRENCHES OF SCIENCE. 纽约时报. 1987-08-16 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ 九十度的震撼－吳茂昆超導物理世界. 远见杂志. 1988-07-15 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ Suspension Effect Astounds Scientists. 纽约时报. 1988-09-20 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ Method for making superconductor films. 1991-12-13 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ Heating up of Superconductors. 物理评论快报. 2017 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-08-19）.
- ^ 「超導體，我研究了一輩子！」專訪超導物理專家吳茂昆. 《研之有物》. 中央研究院. 2002-11-01 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ 當自由的心靈遇到高溫超導. 科学人. 2005-09 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ 超導大師朱經武. 科学人. 2008-10 [2018-05-05]. （原始内容存档于2018-05-05）.
- ^ 9.0 9.1 Cartlidge, Edwin. Superconductivity record sparks wave of follow-up physics. Nature News. 2015-08-18 [2015-08-18]. （原始内容存档于2015-08-18）.
- ^ 10.0 10.1 Drozdov, A. P.; Kong, P. P.; Minkov, V. S.; Besedin, S. P.; Kuzovnikov, M. A.; Mozaffari, S.; Balicas, L.; Balakirev, F.; Graf, D.; Prakapenka, V. B.; Greenberg, E.; Knyazev, D. A.; Tkacz, M.; Eremets, M. I. Superconductivity at 250 K in lanthanum hydride under high pressures. arXiv:1812.01561 [cond-mat]. 2018-12-04 [2018-12-13]. （原始内容存档于2018-12-12）.
- ^ 11.0 11.1 Snider, Elliot; Dasenbrock-Gammon, Nathan; McBride, Raymond; Debessai, Mathew; Vindana, Hiranya; Vencatasamy, Kevin; Lawler, Keith V.; Salamat, Ashkan; Dias, Ranga P. Room-temperature superconductivity in a carbonaceous sulfur hydride. nature. 2020-10-14 [2020-10-15]. （原始内容存档于2021-05-07）.
- ^ Dasenbrock-Gammon, Nathan; Snider, Elliot; McBride, Raymond; Pasan, Hiranya; Durkee, Dylan; Khalvashi-Sutter, Nugzari; Munasinghe, Sasanka; Dissanayake, Sachith E.; Lawler, Keith V.; Salamat, Ashkan; Dias, Ranga P. Evidence of near-ambient superconductivity in a N-doped lutetium hydride. Nature. 2023-03, 615 (7951): 244–250 [2023-03-09]. ISSN 1476-4687. doi:10.1038/s41586-023-05742-0. （原始内容存档于2023-03-08） （英语）.
- ^ Monthoux, P.; Balatsky, A.; Pines, D. Weak-coupling theory of high-temperature superconductivity in the antiferromagnetically correlated copper oxides. Physical Review B. 1992, 46 (22): 14803–14817. Bibcode:1992PhRvB..4614803M. PMID 10003579. doi:10.1103/PhysRevB.46.14803.
- ^ Chakravarty, S.; Sudbø, A.; Anderson, P.W.; Strong, S. Interlayer Tunneling and Gap Anisotropy in High-Temperature Superconductors. Science. 1993, 261 (5119): 337–340. Bibcode:1993Sci...261..337C. PMID 17836845. S2CID 41404478. doi:10.1126/science.261.5119.337.
- ^
Phillips, J. Percolative theories of strongly disordered ceramic high-temperature superconductors. Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 2010, 43 (4): 1307–10. Bibcode:2010PNAS..107.1307P. PMC 2824359
. PMID 20080578. doi:10.1073/pnas.0913002107.
- ^ Geshkenbein, V.; Larkin, A.; Barone, A. Vortices with half magnetic flux quanta in heavy-fermion superconductors. Physical Review B. 1987, 36 (1): 235–238. Bibcode:1987PhRvB..36..235G. PMID 9942041. doi:10.1103/PhysRevB.36.235.
- ^ Kirtley, J.R.; Tsuei, C.C.; Sun, J.Z.; Chi, C.C.; Yu-Jahnes, Lock See; Gupta, A.; Rupp, M.; Ketchen, M.B. Symmetry of the order parameter in the high-Tc superconductor YBa2Cu3O7−δ. Nature. 1995, 373 (6511): 225–228. Bibcode:1995Natur.373..225K. S2CID 4237450. doi:10.1038/373225a0.
- ^ Kirtley, J.R.; Tsuei, C.C.; Ariando, A.; Verwijs, C.J.M.; Harkema, S.; Hilgenkamp, H. Angle-resolved phase-sensitive determination of the in-plane gap symmetry in YBa2Cu3O7−δ. Nature Physics. 2006, 2 (3): 190–194. Bibcode:2006NatPh...2..190K. S2CID 118447968. doi:10.1038/nphys215.
- ^ Tsuei, C.C.; Kirtley, J.R.; Ren, Z.F.; Wang, J.H.; Raffy, H.; Li, Z.Z. Pure dx2-y2 order-parameter symmetry in the tetragonal superconductor Tl2Ba2CuO6+δ. Nature. 1997, 387 (6632): 481–483. Bibcode:1997Natur.387..481T. S2CID 4314494. doi:10.1038/387481a0.
